Содержание

Царство тьмы (фильм, 2013) — смотреть онлайн в хорошем качестве Full HD (1080) или HD (720)

Вернувшись домой, Тор продолжает заниматься своим делом – восстанавливать порядок в девяти мирах, постоянно тоскуя по Джейн. В это время девушка, находясь на Земле, становится свидетелем странной аномалии: неведомо откуда появившийся источник энергии с невероятной легкостью поднимает в воздух тяжелые автомобили. Когда опасность приближается к Джейн вплотную, Тор прибывает на Землю, чтобы забрать её в свой мир. К сожалению, и там героям не гарантирована спокойная жизнь. Древний Малекит пришел в себя после тысячелетнего забвения и всерьез намерен погрузить всю Вселенную во тьму. В одиночку противостоять такому сильному врагу Тор не может, поэтому вынужденно обращается за помощью к брату Локи, который хоть и не внушает большого давления, зато обладает огромной силой.
Сюжет
Задолго до рождения света существовала тьма, из которой вышли тёмные эльфы. Много тысячелетий назад самый беспощадный из них — Малекит — поклялся погрузить вселенную в бездну вечной ночи. Но легендарный отец Одина Бёрн смог победить злодея, завладеть его оружием — Эфиром — и спасти от уничтожения все девять миров, связанных между собой радужным мостом.
Эоны спустя коварный и властолюбивый Локи попытался завладеть троном Асгарда, но Тор, изгнанный в Мидгард, сумел поставить брата на место. Теперь наследник Одина должен навести порядок во всех мирах, где успели побывать воины Локи. Расправляясь с остатками вражеских армий, с помощью своего молота, наш герой мысленно возвращался на землю, к прекрасной докторке астрофизики Джейн Фостер, которую успел полюбить во время изгнания.
А тем временем на Земле на окраине Лондона обнаружена странная аномалия: на заброшенном складе не действует закон гравитации, а вещи исчезают и появляются в новом месте. Джейн пытается разобраться в происходящем и внезапно телепортируется в странное измерение, где и спрятан легендарный Эфир. Героиня вернулась в наш мир лишь через 5 часов.
Девушка не догадывается, что, потревожив великий Эфир, она помогла беспощадному Малекиту вернуться к жизни. Властелин тёмных эльфов готовится к последней битве. А значит, супергерою, вооружённому молотом, его отцу и даже опальному брату придётся вновь защитить девять миров от смертельной опасности.
Причины посмотреть
▪ Захватывающее и головокружительное продолжение приключений супергероя, вооружённого молотом, который нашёл миллионы фанатов после выхода блокбастера «Тор» в 2011 году.
▪ Персонажи Криса Хемсворта и Натали Портман — одна из самых любимых зрителями романтических пар вселенной Marvel, и наблюдать за развитием их отношений невероятно интересно.
▪ У фильма выдающийся каст, в который, кроме Хемсворта и Портман, вошли Том Хиддлстон, Стеллан Скарсгард, Идрис Эльба, Кристофер Экклстон, Закари Ливай, Таданобу Асано, Джейми Александер, Рене Руссо, Энтони Хопкинс…
Интересные факты
▪ Чтобы не носить неудобный парик, как это было при съёмках первой части, Крис Хемсворт отращивал волосы больше года.
▪ Это последний проект сценариста Дона Пейна, умершего от рака костей ещё до выхода фильма.
▪ Изначально Локи (Том Хиддлстон) не должен был появляться в фильме, а весь сюжет планировалось сфокусировать на тёмных эльфах, но после феноменального успеха персонажа в блокбастере «Мстители» (2012) сценарий был переписан.
▪ Из-за разницы в росте между Натали Портман и Крисом Хемсвортом для съёмок сцен поцелуев использовались коробки и даже пандус, на которые становилась актриса.
▪ Адевале Акиннуойе-Агбадже (Курс) был вынужден самостоятельно выполнить все трюки, потому что никто из каскадёров не мог повторить особую пластику актёра.
▪ Для тёмных эльфов был специально создан новый язык. Кристоферу Экклстону (Малекит) и Адевале Акиннуойе-Агбадже (Курс) пришлось выучить несколько «инопланетных» диалогов.
▪ Для Тора было изготовлено около тридцати молотов разного веса из различных материалов. Крис Хемсворт в основном пользовался орудием из алюминия.
▪ Сцена в середине финальных титров была снята Джеймсом Ганном и связана с франшизой «Стражи Галактики» (2014).
▪ Водопады Асгарда срисованы с исландского водопада Деттифосс.
▪ Джош Даллас не смог вернуться к роли Фандрала из-за контракта с сериалом «Однажды в сказке» (2011), и его заменил Закари Ливай.
▪ Продюсерам фильма удалось получить разрешение на работу в Стоунхендже, но это оказалось непростой задачей. Съёмочная группа могла находиться среди камней только с рассвета и до начала работы заповедника и прихода посетителей. Кроме того, актёрам было запрещено прикасаться к камням и ходить по ним.

Тор (все части) — 1, 2, 3 смотреть онлайн бесплатно в хорошем качестве

В современном мире уже нет никакого представления без фильмов, и это понятно, ведь кино расслабляет и дает возможность на досуг проводить время с любимыми людьми, а так же насладится интересными моментами новинок кино. Наша огромная коллекция из всех частей фильмов позволит вам не искать в интернете разные части той или иной франшизы, а позволяет вам без остановки смотреть все части любимого кино. Естественно фильмы всегда дарят множество интересных эмоции, которые вы никогда не почувствуете в любое другое место. В нашем правом углу собраны множество интересных фильмов одни из самых популярных и привилегия нашего сайта, в том что мы показываем фильмы в хорошем качестве, а так же бесплатно. Что касается того что мы сделали сборники из всех частей, так эта большая привилегия. Ведь кино не отпускает вас, а заставляет вас, углубится в самом смысле этого фильма. Какие еще шедевры выходят и какие вам интересны? Именно этим мнением можете поделиться под каждой новинкой которая выходит. И так если вы любитель фильмов в HD качестве, то вы попали в нужное место и ждет вас с нетерпением повторно.

Несколько плюсов кино из всех частей

Фильмотека сайта очень большая, что позволяет зрителю, находится долгое время на сайте. Что же может быть лучше, чем сидеть дома в теплой постели и смотреть любимую франшизу где собраны все части фильма. Да практический ничего, ведь наш онлайн-кинотеатр создан именно с целью улучшить и экономить ваше время, ведь в нашей скоротечной жизни самое главное пожалуй время. И так вы можете наблюдать фильмы из жанра: фантастики, боевики, комедии, мультфильмы у множества русских франшиз. Но если вы хотите настоящего адреналина, то вам стоит посмотреть все части всех ужасных сборников, которые собраны на нашем сайте. Так же желаем вам приятного просмотра, и запаситесь покорном, ведь очень скоро вы окунетесь в настоящий мир кино, который не намерен так просто вас отпускать…

Фильмы в HD-качестве

Всеми этими преимуществами обладает и наш онлайн-кинотеатр, но ими его достоинства не исчерпываются. Стремясь к максимальному удобству, мы не только предлагаем новейшие фильмы бесплатно в hd-качестве, но и разработали сайт с интуитивно понятной навигацией, на котором легко найти какой угодно кинофильм независимо от его жанра. Не обязательно иметь мощный компьютер, чтобы наслаждаться киноискусством: на любом устройстве от нетбука до смартфона «картинка» будет одинаково качественной, а звук — безупречным.

Каждый день мы обновляем видеотеку, тщательно выбирая из огромного количества фильмов и сериалов лучшие во всех отношениях, с профессиональным дубляжом и идеальным изображением.

С нами вы будете в курсе всех сенсаций и увидите получившие премии фильмы до выхода их в широкий прокат тогда, когда вам захочется, в уютной обстановке и без затрат.

PLAFOON PINX DISAIN THOR 30 E27 60W 1/2

PLAFOON PINX DISAIN THOR 30 E27 60W 1/2 — bauhof.ee

JavaScript seems to be disabled in your browser. For the best experience on our site, be sure to turn on Javascript in your browser.

• Plafoonil on E27 sokkel max 60 W.
• Mõõtmed on 8 x 30 x 15 cm.
• Kaitseklass on IP20.
• 14-päevane tagastusõigus

Есть в наличии

14,27€ Цена в онлайн-магазине
tk

• Plafoonil on E27 sokkel max 60 W.
• Mõõtmed on 8 x 30 x 15 cm.
• Kaitseklass on IP20.
• 14-päevane tagastusõigus

Специальные цены интернет-магазина могут отличаться от цен в обычных магазинах.

Pinx Disain plafoonil Thor on E27 sokkel max 60 W (valgusallikas ei kuulu komplekti). Valgusti on mõõtmetega 8 x 30 x 15 cm. Kaitseklass on IP20.

Общая информация

Производитель Pinx disain
Код производителя 6039
Высота нетто 15
Ширина нетто 8
Ширина нетто 30
Код товара 672058

Размеры упаковки

Вес нетто 0. 7 кг
Высота упаковки 16 см
Длина упаковки 12 см
Ширина упаковки 33 см
Вес 0.7 кг

Данные товара

Класс защиты, IPXX 20
Материал корпуса klaas, metall
Мощность равнозначной лампы накаливания, Вт 60
Тип цоколя E27
Макс. мощность источника света, Вт 60
Тип светильника
plafoon

Уважаемый клиент, просим учитывать, что отображается реальное состояние на складе магазина в конкретный магазин, и оно может меняться с течением времени.

Клуб мастеров цена

При покупке в интернет-магазине Bauhof на сумму больше 400€ транспорт начиная с 5€ (не относится к доставке крупногабаритных товаров и доставке  товаров на поддонах).

Транспортная услуга Bauhof

Доставка товара курьером в указанное место до двери. Товар не доставляется до двери квартиры или в квартиру. Срок поставки отмечен на карточе товара. После передачи товара курьерской фирме, курьер свяжется с Вами, чтобы уточнить время доставки.

Доставка от 5,90 € от 1-5 рабочих дня

Транспортная услуга «Посылочный автомат»

Доставка товара в посылочный автомат SmartPost. Максимальные размеры упаковки 60см х 60см х 36см при весе 35кг. Срок доставки отмечен на каточке товара. После передачи посылки курьерской фирме, на Ваш телефон пришлют сообщение с информацией о дате поставки посылки, местарасположения посылочного автомата, времени открытия и личным кодом доступа.

Доставка в почтовый терминал от 3,90 € от 1-5 рабочих дня

Транспортная услуга «товар со склада»

Ориентировочный срок получения отмечен на карточке товара. При поступлении торвара на склад Вам пришлют уведомление.

Доставка в магазин от 0€ от 1-5 рабочих дня (If the goods are in the selected store, the goods will be delivered in 4 hours)

product

https://www.bauhof.ee/ru/osveschenie/plafoon-pinx-disain-thor-30-e27-60w-1-2-672058 4397399 PLAFOON PINX DISAIN THOR 30 E27 60W 1/2 https://www.bauhof.ee/media/catalog/product/6/7/672058_E1.jpg 14.

27 21.39 EUR InStock /Все товары/Освещение /Все товары/Освещение/Внутренние светильники /Все товары/Освещение/Внутренние светильники/Плафоны /Kodu remont /Kodu remont/Sisevalgustid /Все товары/Kingiidee /Uusaastalubadused /Uusaastalubadused/Sisevalgustid /Все товары/Дом и интерьер /Все товары/Дом и интерьер/Освещение /Все товары/Дом и интерьер/Освещение/Внутренние светильники • Plafoonil on E27 sokkel max 60 W. • Mõõtmed on 8 x 30 x 15 cm. • Kaitseklass on IP20. • 14-päevane tagastusõigus Pinx Disain plafoonil Thor on E27 sokkel max 60 W (valgusallikas ei kuulu komplekti). Valgusti on mõõtmetega 8 x 30 x 15 cm. Kaitseklass on IP20. add-to-cart 1 tk 40% 14,27

Доставка от 5,90 € от 1-5 рабочих дня

Доставка в почтовый терминал от 3,90 € от 1-5 рабочих дня

Доставка в магазин 0€ начиная от 4-х часов Пожалуйста, проверьте наличие товара в разделе «Наличие на складе».

Товар добавлен в список покупок

Для добавления товара в список покупок войдите, пожалуйста, в систему.

Bauhof.ee лучше всего работает с двумя последними версиями современных браузеров. Для более удобного и быстрого использования мы рекомендуем обновить браузер: Internet Explorer, Mozilla Firefox, Chrome, Safari.

Саундтрек Из фильма Тор / Thor (1,2,3) и музыка к фильмам и сериалам

Саундтрек Из фильма Тор / Thor (1,2,3) и музыка к фильмам и сериалам — Ost на Zvooq.online! —
  • Led Zeppelin — The Immigrant Song (саундтрек из трейлера «Тор: Рагнарёк / Thor: Ragnarok)

  • Magic Sword — In The Face Of Evil (ОСТ из трейлера «Тор: Рагнарёк / Thor: Ragnarok»)

  • Brian Tyler — Thor — the Dark World (Музыка из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Lokasenna (Саундтрек из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Asgard (Мелодия из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Battle of Vanaheim (OST из «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Origins (ОСТ из «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — The Trial of Loki (ОСТ из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Into Eternity (Песня из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Escaping the Realm (Музыка из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — A Universe from Nothing (Саундтрек из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Untouchable (Мелодия из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Thor, Son of Odin (OST из «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Shadows of Loki (ОСТ из «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Sword and Council (ОСТ из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Invasion of Asgard (Песня из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Betrayal (Музыка из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Journey to Asgard (Саундтрек из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Uprising (Мелодия из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Vortex (OST из «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — An Unlikely Alliance (ОСТ из «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Convergence (ОСТ из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Beginning of the End (Песня из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Deliverance (Музыка из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Battle Between Worlds (Саундтрек из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — As the Hammer Falls (Мелодия из фильма «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Legacy (OST из «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Brian Tyler — Marvel Studios Fanfare (ОСТ из «Тор 2: Царство тьмы / Thor: The Dark World»)

  • Patrick Doyle — Chasing the storm (Музыка из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Prologue (Саундтрек из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Sons of odin (Мелодия из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Ride to observatory (ОСТ из «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — To jotunheim (ОСТ из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Laufey (Песня из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Frost giant battle (Музыка из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Banishment (Саундтрек из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Crisis in asgard (Мелодия из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Urgent matter (ОСТ из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — The compound (Песня из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Loki’s lie (Музыка из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — My bastard son (Саундтрек из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Science and magic (Мелодия из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Thor kills the destroyer (ОСТ из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Brothers fight (Песня из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Letting go (Музыка из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Can you see jane! (Саундтрек из фильма «Тор / Thor»)

  • Patrick Doyle — Earth to asgard (Мелодия из фильма «Тор / Thor»)

«Тор (1,2,3) Все части подряд» смотреть онлайн бесплатно в хорошем качестве

Оригинальный тайтл: Thor


Производство: США


Годы выпуска: 2011 — 2017


Качество: Дублированный / HD 720p


Жанры: Фантастика, Боевик


Центральные герои: Крис Хемсворт


 

Чтобы смотреть «Тор» все части подряд и получать от просмотра подлинное удовольствие, нет нужды изучать древние скандинавские мифы и сказания о героях. Совсем скоро вы будете подкованы не хуже любого историка — путешествие в страну валькирий, викингов и хмельного эля ждет вас!

Тор (2011). Асгард слишком богат и необъятен, чтобы доставаться какому-то там сыну громовержца. Пока ледяные великаны затевают новую метель, готовят снежные бураны и лепят воинственных снеговиков, а Тор пребывает в заслуженном изгнании, я, великолепный Локи, приберу все богатство к своим проворным рукам. Разве хитрость не лучше, чем бездумная физическая сила?

Тор 2: Царство тьмы (2013). Малекит славится своей неуязвимостью и даже искрящийся Мьёльнир неспособен пробить его проклятую всеми богами броню. Пора искать ответ в земном королевстве среди слабого и разрозненного человечества, погрязшего в денежных перебранках. Коль владыка Один благословит мою буйную голову, спасение будет найдено!

Если смотреть «Тор» все части особенно внимательно, можно серьезно проникнуться древней культурой и по уши влюбиться в изгибы фьордов и шум ледяного моря.

Тор: Рагнарёк (2017). Локи целиком и полностью безумен, но братские чувства между нами все еще сильны. Хела заразила смертными флюидами каждый дюйм многострадального Асгарда — конец вот-вот настанет и мрачный Суртур испепелит владения ныне покойного отца. Только бы Халк с его исполинской мощью согласился на битву с легионами восставшей нежити!

«Тор» все части по порядку смотреть онлайн может каждый — для этого необходим воинственный настрой и достойный портал фильмов kinoboh.ucoz.net Зарывайтесь в попкорн, поглощайте литры газировки и скорее занимайте свои места в рядах древних воителей!

 

Тор (2011) смотреть онлайнТор 2 2013 смотреть онлайн

Оптическая решетка с топологией тора

Phys Rev Lett. Авторская рукопись; Доступно в PMC 2020 Feb 28.

Опубликовано в окончательной редактированной форме AS:

PMCID: PMC7047963

NIHMSID: NIHMS1541702

Hwanmun KIM

1 Совместный квантовый институт, Nist / Университет Мэриленда, Мэриленд 20742, США

2 Факультет физики Мэрилендского университета, Колледж-Парк, Мэриленд 20742, США

Гуанью Чжу

1 Объединенный квантовый институт, NIST/Университет Мэриленда, Колледж-Парк, Мэриленд2, США 20742

Дж.

V. Porto

1 Объединенный квантовый институт, NIST/Университет Мэриленда, Колледж-Парк, Мэриленд 20742, США

Мохаммад Хафези

1 Объединенный квантовый институт, NIST/Университет Мэриленда, Колледж-Парк, Мэриленд, 20 США

2 Факультет физики, Мэрилендский университет, Колледж-Парк, Мэриленд 20742, США

3 Факультеты электротехники и вычислительной техники и Институт исследований в области электроники и прикладной физики, Мэрилендский университет, Колледж-Парк, Мэриленд 20742, США

1 Объединенный квантовый институт, NIST/Университет Мэриленда, Колледж-Парк, Мэриленд 20742, США

2 Факультет физики, Университет Мэриленда, Колледж-Парк, Мэриленд 20742, США

39002 Департаменты электротехники и вычислительной техники и Институт исследований в области электроники и прикладной физики, Мэрилендский университет, Колледж-Парк, Мэриленд 20742, USA

Окончательная отредактированная версия этой статьи доступна по адресу Phys Rev Lett

Abstract

Мы предлагаем экспериментальную схему построения оптической решетки, в которой атомы ограничены поверхностью тора. Эта конструкция может быть реализована с помощью лазерных лучей пространственной формы, которые могут быть реализованы с помощью недавно разработанных методов визуализации с высоким разрешением. Мы численно изучаем осуществимость этого предложения, вычисляя туннельные силы для атомов в решетке тора. Чтобы проиллюстрировать нетривиальную роль топологии в атомной динамике на торе, мы изучаем квантованные сверхтекучие токи и состояния дробного квантового Холла (ДКХ) на такой структуре. Для состояний FQH мы численно исследуем устойчивость топологического вырождения и предлагаем экспериментальный способ обнаружения такого вырождения.Наша схема построения тора может быть обобщена на поверхности более высокого рода для исследования более богатой топологической физики.

Введение.—

В последние десятилетия ультрахолодные атомы в оптических решетках широко использовались для изучения ряда интересных явлений когерентной физики и физики многих тел [1]. В частности, достигнут заметный прогресс в исследовании явлений [2–5] как в различных измерениях [6–8], так и в решетчатых геометриях, таких как квадратная [2, 6], треугольная [9], сотовая [10], кагоме [ 11], кольцевая [12], цилиндрическая [13] и в последнее время ленточные решетки с синтетическими размерами [14].

Между тем, интригующая физика может быть исследована в системах с нетривиальной топологией. Например, теоретически предсказывается существование топологически защищенных вырождений на поверхностях с ненулевым родом, подобных модели дробного квантового Холла (ДКХ) [15, 16] или спиновых жидкостей [17–19]. Ожидается, что такие системы будут не только содержать богатую физику многих тел, но также, возможно, использоваться в топологических квантовых вычислениях [17]. Хотя были интересные предложения по созданию торических поверхностей в ультрахолодных атомных системах с использованием синтетических размеров [20] и полу-двумерных геометрий путем модификации цилиндров [21, 22], экспериментальное построение тора в реальном пространстве оставалось сложной задачей.Более того, наличие граничной физики и эффекта конечного размера сделало наблюдение эффекта FQH в ультрахолодных атомах затруднительным.

В этом письме мы предлагаем схему построения оптической решетки, в которой атомная динамика ограничена поверхностью тора. Наша конструкция использует последние достижения в области формирования пучка в контексте ультрахолодных атомных систем [23–27]. В частности, мы показываем, что прямоугольную квадратную решетку с отверстием посередине можно превратить в поверхность тора, сформировав единственный луч, перпендикулярный слоям ().Более того, мы обсуждаем, что эту конструкцию можно обобщить на поверхности более высокого рода. Чтобы проиллюстрировать нетривиальную роль топологии в атомной динамике на торе, мы сначала исследуем гидродинамику бозонной сверхтекучей жидкости на торе. В частности, мы демонстрируем последовательность оптических манипуляций, которая генерирует квантованные сверхтоки в двух пересекающихся несжимаемых циклах. Кроме того, в сильно коррелированном режиме мы обсуждаем модель FQH, которая может быть реализована на этом торе.Чтобы численно исследовать топологическое вырождение на такой системе, мы рассмотрим относительно небольшую квадратную решетку (6 × 6) с топологией тора. Мы показываем, что ожидаемое топологическое вырождение существует и устойчиво к несоответствию между межслойным и внутрислойным туннелированием и беспорядком. Более того, мы предлагаем способ экспериментального обнаружения топологического вырождения.

(a) Схематическая конфигурация пучка для поверхности тора в оптической решетке. Пучки плоских волн в горизонтальных направлениях создают прямоугольную решетку в плоскости xy .В направлении z структура сверхрешетки, созданная парами расстроенных в синем и красном лучах, удерживает атомы в двух слоях. Распространяющийся луч − z с синей расстройкой имеет форму луча в виде квадратного кольца. (Вставка) Различные интенсивности лазера включают и выключают межслойное туннелирование в разных областях. Для завершения поверхности тора допускается только межслойное туннелирование в краевой области. (b) Обобщение схемы на поверхности более высокого рода ( г = 2, 3 показано, например, ) может быть достигнуто путем прокалывания большего количества отверстий в середине решетки.

Конструкция тора.—

Далее мы покажем, что, используя несколько пар лазерных лучей в направлениях x , y и z , можно построить оптическую решетку, в которой ограничена атомная динамика. на поверхность тора (). Сначала мы создаем двухслойную систему, создавая структуру сверхрешетки в направлении z . Используя оптику высокого разрешения, мы затем адаптируем один из лучей, используемых в структуре сверхрешетки, чтобы он имел форму квадратного кольца.Это квадратное кольцо делит плоскость xy на три области: объем , край и пустое пространство []. Имея различный набор интенсивностей в этих областях, потенциал ловушки может быть организован так, чтобы позволить атомам только вертикально туннелировать через узлы решетки в краевой области, таким образом ограничивая атомы поверхностью тора.

Для приготовления двухслойной системы мы используем трехмерную оптическую решетку со структурой сверхрешетки в направлении z .. Когда ± Z размножающих балки не различаются в плоскости XY , комбинированный вертикальный дипольный потенциал задается V Z ( Z ) = V B ( z ) + v R R ( Z ) = V Blue COS 2 ( K Z Z ) — V Red COS 2 ( q z z ) для правильно выбранных относительных фаз, где В синий ( В синий ( В ) потенциал синего расстроен потенциалом диполя с красной расстройкой) одна пара лучей. Тогда атомы с атомной массой m могут быть ограничены двумя соседними минимумами, которые мы называем ± z 0 , как показано на рис. Атомы в этих минимумах составляют бислойную систему.

Численно оценен дипольный потенциал и сила туннелирования. Рассмотрим RB 87 атомов с a x a a = 480 нм и K x = k k /2 = 2 q z .В единице отдачи энергии ER≡ℏ2KX2 / 2M (ER, Z≡ℏ2KZ2 / 2M), V 0 = 8 E R , R , V E = 60 E R (15 E R , Z ), V B = 120 R R R (30 E R , Z ), и V красный = 20 E r (5 E r , z 6 ). (а) Дипольные потенциалы в плоскости xy на верхнем слое. (б) Дипольные потенциалы в плоскости yz . Прочность межслойного туннелирования в объеме (Jzbulk) и на краю (Jzedge) показана для сравнения. ( c ) Численно оцененные силы туннелирования, представленные как толщина связей в трехмерной решетке. Показанная туннельная прочность варьируется от 0,03 E r до 0,04 E r .

Чтобы завершить поверхность тора, мы адаптируем распространяющийся расстроенный пучок − z в форме квадратного кольца в плоскости xy , отрегулированный для достижения желаемого межслойного туннелирования только вдоль краевых участков.В частности, мы делаем интенсивность лазера ниже на краю по сравнению с объемной областью. Результирующий потенциальный барьер в направлении z меньше на краю, чем в объеме, что делает межслойное туннелирование ненулевым на краю, а в объемной области пренебрежимо мало. Если интенсивность лазера распространяющегося луча − z установлена ​​равной нулю в области пустого пространства, распространяющийся луч + z с синей расстройкой генерирует более высокий дипольный потенциал в пустом пространстве по сравнению с краем и объемной областью.(e−ikz(z+ct)+c.c.){EB объемный EE край 0 пустое пространство.

(1)

В этой дискретной постановке объемные и краевые области соответствуют зонам вокруг объемных и краевых участков в квадратном кольце на расстоянии a x /2 ( a y /2) в x ( y ) направление. Остальная часть области обозначается как пустое пространство. В иллюстративных целях мы предполагаем, что модельный пучок имеет резкие границы между различными областями, но в экспериментальной реализации можно ослабить это ограничение и построить хорошее приближение уравнения.(1) использование пучков с достаточной числовой апертурой (от 0,17 до 0,80) [28]. Недавний прогресс в методах формирования пучка для оптических решеток [23–27, 29] может позволить реализовать такой профиль пучка в лаборатории. Обратите внимание, что этот профиль луча должен быть правильно размещен в плоскости xy таким образом, чтобы региональные различия в уравнении (1) чтобы соответствовать горизонтальным узлам решетки.

Этот профиль луча дает суммарный потенциал вертикального диполя, включая интерференцию между распространяющимися лучами + z и − z :

Vz(r)=Vb(r)−Vredcos2(qzz),Vb(r)={VBcos2(kzz)+VB(0) Bulk VEcos2(kzz)+VE(0) ребро VS пустое пространство,

( 2)

где амплитуды потенциала решетки равны VB/E=4f0E+EB/E, а смещения энергии равны VB/E(0)=f0(E+−EB/E)2, VS=f0E+2.Здесь константа пропорциональности f 0 зависит от частоты пучка, дипольных элементов и частоты перехода [30]. При установке ε B > ε E потенциальный барьер между слоями в краевой области меньше, чем в объемной области. Эта разница барьеров приводит к прочности межслойного туннелирования, которая выше на краю, чем в объеме. Кроме того, необходимо выполнение двух дополнительных условий: (1) для гладкого тора собственная энергия в краевой и объемной областях должна быть одинаковой, и (2) эта собственная энергия должна быть меньше, чем потенциала в пустом пространстве, так что атомы захвачены в обозначенном квадратном кольце.Для нахождения локальных энергий в этих условиях следует включить в эффективные потенциалы и нулевые энергии. Тогда эти требования можно свести к следующему:

VB(0)+ℏωB2=VE(0)+ℏωE2

(3)

где нулевая энергия гармонических ограничений равна ℏωB/E/2=ℏ2∑s=x,y,z m−1∂s2V(r)|r∈B/E. Чтобы оценить это, мы рассмотрим Total Dipole потенциал V ( R ) = V xy ( x , y ) + V Z ( R ) , где горизонтальный дипольный потенциал v xy ( x , y ) = v 0 {Cos 2 ( K x x ) + cos 2 ( k y y )} и V z ( r 9038 ) дано в (Eq 9038). 2). Хотя найти набор параметров, одновременно удовлетворяющих этим условиям, не очевидно, можно удовлетворить (уравнение 3), настроив k Z , Q , Z Z , V 0 ,

0 , V Red , ε + , ε E , ε Б , ф 0 .Например, параметры в удовлетворяют этим требованиям (см. дополнительный материал [28]).

Чтобы убедиться, что наша конструкция пучка приводит к желаемой оптической решетке, мы численно оцениваем полный дипольный потенциал для атомов Rb 87 [ и ]. Мы приближенно оцениваем силу туннелирования, решая уравнение Шредингера над областью, содержащей каждую пару ближайших соседних узлов [28]. показывает, что можно подавить межслойное туннелирование в объеме, одновременно задав неисчезающим межслойное туннелирование на краю и внутрислойное туннелирование повсюду. Здесь для границ между различными областями мы используем более реалистичные потенциалы с ограниченным разрешением [28] вместо ступенчатых функций в (уравнение 1).

Как только наша схема построения тора реализована, ее несложно распространить на поверхности более высокого рода []. Единственное требование состоит в том, чтобы проколоть больше отверстий в середине решетки, что не требует более высокого разрешения при формировании луча, чем прокалывание одного отверстия. Генерируя поверхности более высокого рода, можно исследовать более богатую топологическую физику, как мы обсудим позже.

Квантованные сверхтоки в двух циклах.—

Чтобы продемонстрировать нетривиальную роль топологии в динамике ультрахолодных атомов на поверхности тора, мы численно исследовали гидродинамику слабо взаимодействующих бозонных сверхтекучих жидкостей. Ранее в кольцевой геометрии было экспериментально показано, что поток сверхтоков квантуется вдоль одной оси квантования [12, 31]. Квантование сверхтока связано с тем, что волновая функция атомарного конденсата должна быть однозначной, а ее фаза должна быть компактной на замкнутом цикле. Что еще более интересно, в условиях тора есть два пересекающихся несжимаемых цикла [], которые позволяют квантовать сверхтоки отдельно вдоль каждого из них. В частности, завихренность, которая определяется как

υi=12πρavg∮цикл iIm(ψ*∇ψ)⋅dl (i=1,2),

(4)

квантуется до целого числа с точностью до небольшой флуктуации конечного размера. Здесь ρ avg — средняя плотность конденсата, а ψ ( r ) — волновая функция конденсата.Для генерации сверхтоков с ненулевыми завихрениями мы перемешиваем атомный конденсат с дополнительным дипольным потенциалом [32]. В частности, мы подготавливаем сфокусированный пучок с синей расстройкой и перемещаем его по каждому несжимаемому циклу, чтобы генерировать поток сверхтока в направлении перемешивания []. Потоки сверхтока можно обнаружить с помощью общепринятых методов, таких как времяпролетная визуализация [31].

(а) Схема генерации сверхтоков в два цикла. Сфокусированный лазерный луч с синей расстройкой действует как мешалка в каждом цикле, а именно в циклах 1 и 2. Обратите внимание, что мешалка по циклу 2 ориентирована на верхний слой. Сначала на тор загружается однородный конденсат, затем потенциал перемешивания по циклу 1 ( В 1 ) или циклу 2 ( В 2 ) линейно увеличивается и уменьшается. (б) Квантование завихренности в двух циклах. Пунктирные кривые на верхних графиках показывают последовательности линейного изменения В 1 и В 2 . Сплошные линии на верхних графиках указывают количество завершенных циклов ( м ) в процессе перемешивания.На нижних графиках показаны завихрения ( v i ), изменяющиеся во времени. Установившиеся волновые функции различных последовательностей показаны ниже.

Чтобы конкретно показать квантование по двум несжимаемым петлям, мы численно моделируем эти процедуры перемешивания []. В режиме слабого взаимодействия и сильной связи динамика атомов в нашей оптической решетке может быть описана в приближении среднего поля

iℏ∂tψj↑/↓=−J∑k;|k−j|=1ψk↑/↓−(Jψj↓/↑)δj∈edge +{V↑/↓(rj,t)−µ+U| ψj↑/↓|2}ψj↑/↓,

(5)

где ψjl — волновая функция конденсата на участке j на слое l , которая может быть ↑ / ↓ для верхнего/нижнего слоя. В этом уравнении | к к | указывает расстояние между точками k и j в пределах одного слоя, тогда как δ j ∈ege равно 1, если j принадлежит краевой области, и 0 в противном случае. Дж — туннельная прочность, U — энергия взаимодействия на месте, В l — потенциал перемешивания на слое l и мк — химический потенциал.Сверхтекучая среда остается стабильной, если скорость перемешивания меньше скорости звука, мк/м [33]. Эту динамику можно смоделировать численными методами для уравнения Гросса-Питаевского [34–36]. См. [28] для получения дополнительной информации о моделировании.

При моделировании мы проверяем, что перемешиваемая сверхтекущая жидкость проявляет квантованную завихренность в течение каждого цикла перемешивания []. Мы также видим, что эта завихренность увеличивается с увеличением скорости перемешивания. Как и ожидалось, оцененная завихренность на каждом цикле совпадает с номерами витков волновой функции []. Также мы наблюдаем рождение и аннигиляцию пар вихрь-антивихрь при нарастании завихренности [28].

Топологическое вырождение в состояниях FQH.—

Наша конструкция позволяет исследовать динамику сильно взаимодействующих ультрахолодных атомов на торе. В качестве примера мы изучаем бозонную модель FQH, которая может быть реализована с помощью лазерного туннелирования [3, 4]. В частности, решеточный гамильтониан FQH для бозонных атомов на нашем торе можно записать как

H=∑n,m∑l=↑,↓(U2an,ml†2an,ml2−Jeiθxlan+1,ml†an,ml−Jeiθylan,m+1l†an,ml+H.в.)−∑(n,m)∈ ребро (J′an,m↑†an,m↓+ H.c. ),

(6)

где θx↑/↓(n,m)=(n∓m)ϕ2,θy↑/↓(n,m)=(m±n)ϕ2.

Здесь an,ml аннигилирует атом на узле ( n , m ) на слое l . Дж и Дж ′ — эффективная внутри- и межслойная туннельная прочность, U — энергия взаимодействия на месте. При правильном размере квадратного кольца синтетический магнитный поток на элементарную ячейку может быть установлен равным ϕ [28]. Чтобы получить фазы туннелирования в (уравнение.6), мы прикладываем магнитное поле таким образом, что градиент энергии Зеемана становится Δ x y ) на точку в направлении x ( y ). Затем мы применяем рамановские пучки, расстройка которых соответствует Δ x y ), чтобы вызвать туннелирование в направлении x ( y ) []. Поскольку ориентация поверхности двух слоев противоположна друг другу, требуемые фазы туннелирования в каждом слое также должны быть разными.Этого можно достичь, направив разные рамановские лучи на разные слои []. Для этого мы используем тройку лучей для каждого члена туннелирования, а именно T i ≡ { i , i +, i -}, i = от 1 до 4. Здесь , Луч I ( I ±) имеет частоту Ω I ( ω ( ω I ± ) и Wavevector K I ( K i ± ). В этой тройке лучи i + и i − имеют одинаковые компоненты x и y и противоположные компоненты z в волновых векторах. Затем эти два луча образуют стоячую волну в направлении z . Путем выравнивания лучей i + и i − для деструктивной интерференции на нижнем (верхнем) уровне тройка лучей T i может обращаться исключительно к верхнему (нижнему) слою. Во вращающейся системе координат эти рамановские лучи приводят к эффективным условиям туннелирования, приведенным в уравнении6) [28].

(a), (b) Схема для гамильтониана FQH. Различные триплеты комбинационного пучка T 1 ~ T 4 дают различные фазы туннелирования в уравнении. (6). В качестве примера показана схема балки T 1 . Zeeman Diesegy разница δ x y ) в x ( y ) направление совпадает с разгрузочными балками Raman в триплетах T 1 и T 3 ( T 2 и T 4 ) для определения условий туннелирования в одном направлении. Чтобы решить каждый слой независимо, луч I + и I — среди триплета T 1 или T 2 ( T 3 или T 4 ) деструктивно интерферируют в нижнем (верхнем) слое. (c) Точная диагонализация гамильтониана FQH для трех жестких бозонных атомов на квадратной решетке 6 × 6 ( N x = N y = 6) с периодическими граничными условиями и 0 ϕ π /3, магнитная длина lB≡2π/ϕ. E s (| ψ s 〉) указывает на s — самую низкую собственную энергию (собственное состояние). (d) Энергетические спектры с отчетливыми внутрислойными ( Дж ) и межслойными ( Дж′ ) туннелированиями. (e) Спектр со случайным беспорядком масштаба 0,05 Дж . Расщепление энергии между основными состояниями составляет 5×10 −3 Дж . (f) Введение потока Φ x через ручку тора эквивалентно граничному условию с углом закручивания α x .(g) с дополнительным потенциалом V ( y ) = (0,01 j / N Y ) y , спектральные потоки в α x могут быть обнаружены измерение и -координат штатов.

Численно исследовано топологическое вырождение в системе FQH на торе. В частности, системы FQH с долей заполнения ν = 1/ m на поверхности тора имеют m -кратных вырождений основного состояния [15, 16].Для численной диагонализации гамильтониана FQH мы поместили часть верхнего слоя гамильтониана в (уравнение 6) на квадратную решетку 6 × 6 с периодическими граничными условиями []. Для доли заполнения ν = 1/2 мы имеем ожидаемое двукратное вырождение в основных состояниях [].

Чтобы проверить устойчивость этого вырождения, мы диагонализируем тот же гамильтониан с различными внутрислойными ( J ) и межслоевыми ( J ′) туннелированиями. Как видно из , двукратное вырождение сохраняется, а J ′ изменяется от J до 0.7 J . В качестве еще одного теста на устойчивость этого вырождения мы также диагонализируем ту же систему с потенциалом беспорядка []. Здесь мы наблюдаем небольшое расщепление между основными состояниями, которое значительно меньше масштаба беспорядка 0,05 Дж и щели возбуждения. Следовательно, это топологическое вырождение в небольшой системе FQH устойчиво к потенциальным экспериментальным несовершенствам.

Кроме того, можно измерить топологическое вырождение, измерив спектральный поток при вводе синтетического магнитного потока через ручку тора.Как показано в, вставка потока φ x эквивалентно граничному условию ψ ( x + N x , ψ ) = ψ ( x , y ) EXP ( x ) Где α x = (E / ħ ) φ x . Для ν = 1/ m спектральный поток каждого основного состояния показывает 2 -периодичность в α x [37, 38].Чтобы наблюдать эту периодичность, мы можем ввести небольшое расщепление энергии, применив потенциал В ( y ) ∝ y . Такой спектральный поток проявляется в y -координатных ожиданиях основных состояний [][28]. Это среднее положение атома может быть обнаружено экспериментально посредством измерений плотности.

Перспектива.—

Вводя g проколов, мы можем обобщить нашу схему на род- g поверхность и привести к топологически защищенной m g -кратно вырожденной подпространственной абелевой подпространственной поверхности и неабелевы FQH-состояния.В этом контексте можно реализовать модульные преобразования для проверки топологических порядков, измерения дробной статистики и реализации отказоустойчивых логических вентилей для топологических квантовых вычислений [39, 40].

Благодарность.—

Мы хотели бы поблагодарить Питера Золлера, Якопо Карузотто, Яна Спилмана, Майссама Баркешли, Гретхен Кэмпбелл, Майкла Фосс-Фейга и Хирокадзу Мияке за содержательные обсуждения. Это исследование было поддержано центром Physics Frontier при Объединенном квантовом институте.

Ссылки

[1] Jaksch D, Bruder C, Cirac JI, Gardiner CW и Zoller P, Phys. Преподобный Летт 81, 3108 (1998). [Google Scholar][2] Greiner M, Mandel O, Esslinger T, Hänsch TW, and Bloch I, Nature (Лондон) 415, 39 (2002). [PubMed] [Google Scholar][3] Aidelsburger M, Atala M, Lohse M, Barreiro JT, Paredes B, and Bloch I, Phys. Преподобный Летт 111, 185301 (2013). [PubMed] [Google Scholar][4] Miyake H, Siviloglou GA, Kennedy CJ, Burton WC и Ketterle W, Phys. Преподобный Летт 111, 185302 (2013). [PubMed] [Google Scholar][5] Паредес Б., Видера А., Мург В., Мандель О., Фёллинг С., Сирак И., Шляпников Г.В., Хенш Т.В. и Блох И., Nature (Лондон) 429, 277 (2004).[PubMed] [Google Scholar][6] Greiner M, Bloch I, Mandel O, Hänsch T, and Esslinger T, Appl. физ. B: Лазеры и оптика 73, 769 (2001). [Google Scholar][7] Stöferle T, Moritz H, Schori C, Köhl M, and Esslinger T, Phys. Преподобный Летт 92, 130403 (2004). [PubMed] [Google Scholar][8] Spielman IB, Phillips WD и Porto JV, Phys. Преподобный Летт 98, 080404 (2007). [PubMed] [Google Scholar][9] Becker C, Soltan-Panahi P, Kronjäger J, Dörscher S, Bongs K, and Sengstock K, New J. Phys 12, 065025 (2010). [Google Scholar][10] Tarruell L, Greif D, Uehlinger T, Jotzu G, and Esslinger T, Nature (Лондон) 483, 302 (2012).[PubMed] [Google Scholar][11] Jo G-B, Guzman J, Thomas CK, Hosur P, Vishwanath A и Stamper-Kurn DM, Phys. Преподобный Летт 108, 045305 (2012). [PubMed] [Google Scholar][12] Раманатан А., Райт К., Муниз С., Зелан М., Хилл В. III, Лобб С., Хелмерсон К., Филлипс В. и Кэмпбелл Г., Phys. Преподобный Летт 106, 130401 (2011). [PubMed] [Google Scholar][13] Лонцки М., Пихлер Х., Стердыняк А., Лирас А., Лембессис В.Е., Аль-Доссари О., Будич Дж.К., Золлер П., Phys. Преп. А 93, 013604 (2016). [Google Scholar][14] Стул Б., Лу Х-И, Эйкок Л., Генкина Д. и Спилман И., Наука 349, 1514 (2015).[PubMed] [Google Scholar][20] Боада О., Сели А., Родригес-Лагуна Дж., Латорре Дж.И. и Левенштейн М., New J. Phys 17, 045007 (2015). [Google Scholar][21] Grusdt F and Höning M, Phys. Преп. А 90, 053623 (2014). [Google Scholar][22] Budich J, Elben A, Łącki M, Sterdyniak A, Baranov M, and Zoller P, Phys. Преп. А 95, 043632 (2017). [Google Scholar][23] Zupancic P, Preiss PM, Ma R, Lukin A, Tai ME, Rispoli M, Islamic R, and Greiner M, Opt. выражать 24, 13881 (2016). [PubMed] [Google Scholar][24] Барредо Д., де Леселеук С., Линхард В., Лахайе Т. и Бровейс А., Наука 354, 1021 (2016).[PubMed] [Google Scholar][25] Эндрес М., Берниен Х., Кислинг А., Левин Х., Аншутц Э.Р., Крайенбринк А., Сенко С., Вулетик В., Грейнер М. и Лукин М.Д., Наука 354, 1024 (2016). [PubMed] [Google Scholar][26] Шайн Н., Чалупник М., Кан Т., Громов А. и Саймон Дж., arXiv (2018), 1802.04418. [Google Scholar][27] Барредо Д., Линхард В. , де Леселёк С., Лахайе Т. и Бровейс А., arXiv (2017), 1712.02727. [Google Scholar][29] Рид М., доктор философии. диссертация, Мэрилендский университет; (2017). [Google Scholar][30] Гримм Р., Вайдемюллер М., Овчинников Ю.Б., Adv.В. Мол. Опц. Физ. 42, 95 (2000). [Google Scholar][31] Ryu C, Andersen M, Clade P, Natarajan V, Helmerson K, and Phillips WD, Phys. Преподобный Летт 99, 260401 (2007). [PubMed] [Google Scholar][32] Райт К., Блейкстад Р., Лобб С., Филлипс В. и Кэмпбелл Г., Phys. Преп. А 88, 063633 (2013). [Google Scholar][36] Бао В., Якш Д. и Маркович П.А., J. Comput. Физ. 187, 318 (2003). [Google Scholar][38] Хафези М., Соренсен А.С., Лукин М.Д. и Демлер Э., EPL (Europhys. Lett.) 81, 10005 (2007). [Google Scholar][39] Баркешли М., Фридман М., Phys.Преподобный Б 94, 165108 (2016). [Google Scholar][40] Zhu G, Hafezi M, and Barkeshli M, arXiv (2017), 1711.05752v1. [Google Scholar]

групп проколотых торов и групп узлов с двумя мостами (I)

‘) var head = document. getElementsByTagName(«head»)[0] var script = document.createElement(«сценарий») script.type = «текст/javascript» сценарий.src = «https://buy.springer.com/assets/js/buybox-bundle-52d08dec1e.js» script.id = «ecommerce-scripts-» ​​+ метка времени head.appendChild (скрипт) var buybox = document.querySelector(«[data-id=id_»+ метка времени +»]»).parentNode ;[].slice.call(buybox.querySelectorAll(«.вариант-покупки»)).forEach(initCollapsibles) функция initCollapsibles(подписка, индекс) { var toggle = подписка.querySelector(«.Цена-варианта-покупки») подписка.classList.remove(«расширенный») var form = подписка.querySelector(«.форма-варианта-покупки») если (форма) { вар formAction = form.getAttribute(«действие») document. querySelector(«#ecommerce-scripts-» ​​+ timestamp).addEventListener(«load», bindModal(form, formAction, timestamp, index), false) } var priceInfo = подписка.селектор запросов(«.Информация о цене») var PurchaseOption = toggle.parentElement если (переключить && форма && priceInfo) { toggle.setAttribute(«роль», «кнопка») toggle.setAttribute(«tabindex», «0») toggle.addEventListener («щелчок», функция (событие) { var expand = toggle.getAttribute(«aria-expanded») === «true» || ложный переключать.setAttribute(«расширенная ария», !расширенная) form.hidden = расширенный если (! расширено) { покупкаOption.classList.add(«расширенный») } еще { покупкаOption. classList.remove(«расширенный») } priceInfo.hidden = расширенный }, ложный) } } функция bindModal (форма, formAction, метка времени, индекс) { var weHasBrowserSupport = окно.выборка && Array.from функция возврата () { var Buybox = EcommScripts ? EcommScripts.Buybox : ноль var Modal = EcommScripts ? EcommScripts.Modal : ноль if (weHasBrowserSupport && Buybox && Modal) { var modalID = «ecomm-modal_» + метка времени + «_» + индекс var modal = новый модальный (modalID) модальный.domEl.addEventListener(«закрыть», закрыть) функция закрыть () { form. querySelector(«кнопка[тип=отправить]»).фокус() } вар корзинаURL = «/корзина» var cartModalURL = «/cart?messageOnly=1» форма.setAttribute( «действие», formAction.replace(cartURL, cartModalURL) ) var formSubmit = Buybox.перехват формы отправки ( Buybox.fetchFormAction(окно.fetch), Buybox.triggerModalAfterAddToCartSuccess(модальный), функция () { form.removeEventListener («отправить», formSubmit, false) форма.setAttribute( «действие», formAction.replace(cartModalURL, cartURL) ) форма. представить() } ) form.addEventListener («отправить», formSubmit, ложь) document.body.appendChild(modal.domEl) } } } функция initKeyControls() { document.addEventListener («нажатие клавиши», функция (событие) { если (документ.activeElement.classList.contains(«цена-варианта-покупки») && (event.code === «Пробел» || event.code === «Enter»)) { если (document.activeElement) { событие.preventDefault() документ.activeElement.click() } } }, ложный) } функция InitialStateOpen() { var узкаяBuyboxArea = покупная коробка. смещениеШирина -1 ;[].slice.call(buybox.querySelectorAll(«.опция покупки»)).forEach(функция (опция, индекс) { var toggle = option.querySelector(«.цена-варианта-покупки») var form = option.querySelector(«.форма-варианта-покупки») var priceInfo = option.querySelector(«.Информация о цене») если (allOptionsInitiallyCollapsed || узкаяBuyboxArea && индекс > 0) { переключать.setAttribute («ария-расширенная», «ложь») form.hidden = «скрытый» priceInfo.hidden = «скрытый» } еще { переключить.щелчок() } }) } начальное состояниеОткрыть() если (window.buyboxInitialized) вернуть window. buyboxInitialized = истина initKeyControls() })()

TORUS 1 — На пути к открытым ресурсам с использованием услуг: облачные вычисления для данных об окружающей среде

Предисловие xiii

Часть 1.Интегрированный анализ в географии: путь к облачным вычислениям XIX

XXI
Dominique Laffly

Глава 1. Географическая информация и ландшафт, элементы формализации Доминик ЛАФФЛИ

Глава 2. Стратегии формирования выборки 7
Доминик ЛАФФЛИ

2.1. Ссылки 18

Глава 3.Характеристика пространственной структуры 19 19 Dominique Laffly

Глава 4. Тематические информационные структуры 27
Dominique Laffly

Глава 5. С точки зрения поверхности, как связать эндоген и Экзогенные данные 35
Доминик ЛЭФФЛИ

5.1. Список литературы 44

Глава 6. Большие данные в географии 45
Dominique Laffly
Dominique Laffly

Заключение к части 1 55
Доминика Laffly

Часть 2.Основные математические, статистические и вычислительные инструменты 59

Глава 7. Введение в машинное обучение 61
Hichem SAHLI

7.1. Прогнозное моделирование: введение 61

7.2. Байесовское моделирование61

7.2.1. Основы теории вероятностей 62

7.2.2. Правило Байеса 63

7.2.3. Оценка параметров 63

7.2.4. Обучение гауссианам 64

7.3. Генеративные и дискриминационные модели 66

7.4. Классификация 67

7.4.1. Наивный Байес 68

7.4.2. Машины опорных векторов 69

7.5. Метрики оценки для оценки классификации 71

7. 5.1. Меры на основе матрицы путаницы 71

7.5.2. Площадь под ROC-кривой (AUC) 73

7.6. Перекрестная проверка и переобучение 73

7.7. Литература 74

Глава 8. Многомерный анализ данных 75
Астрид ЖУРДАН и Доминик ЛАФФЛИ

8.1. Введение 75

8.2. Анализ главных компонент 77

8.2.1. Как измерить информацию 78

8.2.2. Скалярное произведение и ортогональные переменные 80

8.2.3. Строительство главных осей 81

8.2.4. Анализ главных осей 84

8.2.5. Анализ точек данных 86

8.3. Анализ множественных соответствий 88

8.3.1. Матрица показателей 89

8.3.2. Облако точек данных 90

8.3.3. Облако уровней 92

8.3.4. МКА или ПСА? 94

8.4. Кластеризация 96

8.4.1. Расстояние между точками данных 97

8.4.2. Критерии различия между кластерами 98

8.4.3. Дисперсионное (инерционное) разложение 99

8.4.4. Метод k-средних 101

8. 4.5. Агломерационная иерархическая кластеризация 104

8.5. Ссылки 105

Глава 9. Анализ чувствительности 107
Астрид ЖУРДАН и Пейо ЛУБЬЕР

9.1. Общие положения 107

9.2. Методы, основанные на линейной регрессии 109

9.2.1. Презентация 109

9.2.2. Р практика 111

9.3. Метод Морриса 114

9.3.1. Метод элементарных эффектов (метод Морриса) 114

9.3.2. Р практика 117

9.4. Методы на основе дисперсионного анализа 119

9.4.1. Соболь индексы 120

9.4.2. Расчет индексов Соболя 122

9.4.3. Р практика 123

9.5. Заключение 126

9.6. Литература 127

Глава 10. Использование R для многомерного анализа 129
Астрид ЖУРДАН

10.1. Введение 129

10.1.1. Набор данных 131

10.1.2. Переменные 134

10.2. Анализ главных компонент 136

10.2.1. Собственные значения 137

10.2.2. Точки данных (физические лица) 139

10. 2.3. Дополнительные переменные 143

10.2.4. Другие представительства 143

10.3. Анализ множественных соответствий 144

10.4. Кластеризация 145

10.4.1. Алгоритм k-средних 145

10.5. Рекомендации 151

Часть 3. Компьютерная наука 153

155

Sebastiano Fabio Schifano, Eleonora Luppi, Didin Agustian Permadi, Thi Kim Oanh Nguyen, Nhat Ha Chi НГУЕН и Лука ТОМАССЕТТИ

11.1. Высокопроизводительные вычисления 155

11.2. Системы на базе многоядерных процессоров 157

11.2.1. Системы на базе графических процессоров 159

Глава 12. Введение в распределенные вычисления 163
Элеонора ЛУППИ

12.1. Введение 163

12.1.1. Краткая история 163

12.1.2. Требования к конструкции165

12.1.3. Модели 168

12.1.4. Грид-вычисления 171

12. 2. Ссылки 176

Глава 13.На пути к облачным вычислениям 179
Пейо ЛУБЬЕР и Лука ТОМАССЕТТИ

13.1. Введение 179

13.1.1. Общие положения 179

13.1.2. Преимущества и недостатки 180

13.2. Сервисная модель 180

13.2.1. Программное обеспечение как услуга 181

13.2.2. Платформа как услуга 182

13.2.3. Инфраструктура как услуга 182

13.2.4. И многое другое: XaaS 182

13.3. Модель развертывания 183

13.3.1. Общедоступное облако 183

13.3.2. Частное облако 183

13.3.3. Гибридное облако 184

13.4. За капотом технологический обзор 184

13.4.1. Строение 184

13.4.2. Виртуализация 185

13.4.3. Масштабируемость 186

13.4.4. Веб-ориентированная архитектура 187

13.5. Заключение 187

13.6. Ссылки 188

Глава 14. Веб-ориентированная архитектура. Как спроектировать RESTFull API 191
Florent DEVIN

14. 1. Введение 191

14.2. Веб-сервисы 192

14.2.1. Введение 192

14.2.2. Веб-сервисы SOAP 193

14.2.3. Веб-сервисы REST 195

14.3. Веб-приложения – микросервисные приложения 198

14.3.1. Без сохранения состояния и масштабируемость 199

14.3.2. API 200

14.3.3. Методы HTTP 201

14.3.4. Пример API 202

14.4. Пример WSDL 203

14.5. Заключение 205

14.6. Список литературы 205

Глава 15. SCALA – функциональное программирование 207
Florent DEVIN

15.1. Введение 207

15.1.1. Языки программирования 208

15.1.2. Парадигма 208

15.2. Функциональное программирование 212

15.2.1. Введение 212

15.2.2. Почему сейчас? 212

15.2.3. Функция высокого порядка 213

15.2.4. Базовые функциональные блоки 215

15.3. Скала 217

15.3.1. Типы систем 218

15.3.2. Основные манипуляции с коллекцией 222

15. 4. Рациональный 224

15.5. Почему важна неизменность? 224

15.6. Заключение 226

15.7. Ссылки 227

Глава 16. Библиотека Spark и машинного обучения 229
Yannick LE NIR

16.1. Введение 229

16.2. Искра 230

16.2.1. Введение искры 230

16.2.2. Презентация СДР 230

16.2.3. Жизненный цикл СДР 231

16.2.4. Операции по СДР 232

16.2.5. Задания по наукам об окружающей среде 236

16.3. Библиотека машинного обучения Spark 237

16.3.1. Местные переносчики 237

16.3.2. Маркированные точки 237

16.3.3. Набор обучающих данных 238

16.3.4. Алгоритмы классификации и регрессии в Spark 238

16.3.5. Упражнения по наукам об окружающей среде 239

16.4. Заключение 242

Глава 17. База данных для облачных вычислений 245
Peio LOUBIÈRE

17.1. Введение 245

17.2. С myGlsrdbms на NoSQL 245

17. 2.1. Теорема CAP 246

17.2.2. Из ACID в BASE 247

17.3. Парадигмы хранения баз данных NoSQL 248

17.3.1. Склад, ориентированный на семейство колонн 249

17.3.2. Хранилище, ориентированное на ключ/значение 249

17.3.3. Документоориентированное хранилище 250

17.3.4. Графоориентированное хранилище 251

17.4. SQL против NoSQL, войны не будет 251

17.5. Пример: погружение в MongoDB 252

17.5.1. Презентация 253

17.5.2. Первые шаги 254

17.5.3. Команды уровня базы данных 254

17.5.4. Типы данных 255

17.5.5. Изменение данных 255

17.6. Заключение 273

17.7. Ссылки 273

Глава 18.Анализ производительности и масштабируемость WRF на многоядерных высокопроизводительных вычислительных системах 275
Дидин Агустиан ПЕРМАДИ, Себастьяно Фабио ШИФАНО, Тхи Ким Оанх НГУЕН, Нхат Ха Чи НГУЕН, Элеонора ЛУППИ и Лука ТОМАССЕТТИ

18,100. Введение 276

18. 2. Исследовательско-прогностическая модель и экспериментальная установка 276

18.2.1. Архитектура модели 276

18.3. Архитектура многоядерной системы HPC 282

18.4. Результаты 283

18.4.1. Результаты эксперимента E1 283

18.4.2. Результаты эксперимента E2 286

18.5. Заключение 288

18.6. Ссылки 288

Список авторов 291

Алфавитный указатель 293

Резюме других томов 295

Para Torus I — Destiny 2 Common Grenade Launcher — Возможные списки

 {
  "отображение свойств": {
    "описание": "",
    "name": "Пара Торус I",
    "icon": "/common/destiny2_content/icons/779792ce979a22f51d7f2cb27ec16f4a.jpg",
    "hasIcon": правда
  },
  "подсказкаУведомления": [],
  "коллекционный хэш": 22538,
  "фоновый цвет": {
    "colorHash": 0,
    "красный": 0,
    "зеленый": 0,
    "синий": 0,
    "альфа": 0
  },
  "скриншот": "/common/destiny2_content/screenshots/3246523831. jpg",
  "itemTypeDisplayName": "Гранатомет",
  "flavorText": "Круг описывает все вещи.",
  "uiItemDisplayStyle": "",
  "itemTypeAndTierDisplayName": "Необычный гранатомет",
  "источник отображения": "",
  "действие": {
    "verbName": "Демонтировать",
    "verbDescription": "",
    "положительный": ложь,
    "requiredCooldownSeconds": 0,
    "обязательные элементы": [],
    "Награды за прогресс": [],
    "actionTypeLabel": "осколок",
    "вознаграждениеШитХэш": 0,
    "вознаграждениеItemHash": 0,
    "rewardSiteHash": 0,
    "requiredCooldownHash": 0,
    "deleteOnAction": правда,
    "consumeEntireStack": ложь,
    «useOnAcquire»: ложь
  },
  "инвентарь": {
    "maxStackSize": 1,
    "bucketTypeHash": 953998645,
    "recoveryBucketTypeHash": 0,
    "tierTypeHash": 2395677314,
    "isInstanceItem": правда,
    "nonTransferrableOriginal": ложь,
    "tierTypeName": "Необычный",
    "тип уровня": 3,
    "expirationTooltip": "",
    "expiredInActivityMessage": "",
    "expiredInOrbitMessage": "",
    «suppressExpirationWhenObjectivesComplete»: правда
  },
  "статистика": {
    "disablePrimaryStatDisplay": ложь,
    "statGroupHash": 1619480249,
    "статистика": {
      "1480404414": {
        "statHash": 1480404414,
        "значение": 0,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "1935470627": {
        "statHash": 1935470627,
        "значение": 0,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "1885944937": {
        "statHash": 1885944937,
        "значение": 0,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "3555269338": {
        "statHash": 3555269338,
        "значение": 13,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "4284893193": {
        "statHash": 4284893193,
        "значение": 120,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "3614673599": {
        "statHash": 3614673599,
        "значение": 30,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "2523465841": {
        "statHash": 2523465841,
        "значение": 32,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "155624089": {
        "statHash": 155624089,
        "значение": 42,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "3871231066": {
        "statHash": 3871231066,
        "значение": 5,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "4188031367": {
        "statHash": 4188031367,
        "значение": 42,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "1931675084": {
        "statHash": 1931675084,
        "значение": 20,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "943549884": {
        "statHash": 943549884,
        "значение": 41,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "1345609583": {
        "statHash": 1345609583,
        "значение": 55,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      },
      "2715839340": {
        "statHash": 2715839340,
        "значение": 52,
        "минимум": 0,
        "максимум": 0,
        "максимум дисплея": 100
      }
    },
    "hasDisplayableStats": правда,
    "основнойBaseStatHash": 1480404414
  },
  "оборудованиеБлок": {
    "uniqueLabelHash": 0,
    "equipmentSlotTypeHash": 953998645,
    "атрибуты": 0,
    "ОборудованиеSoundHash": 0,
    "hornSoundHash": 0,
    "Тип патронов": 3,
    "отображаемые строки": [
      ""
    ]
  },
  "Блок перевода": {
    "weaponPatternHash": 2441871985,
    "красители по умолчанию": [
      {
        "channelHash": 1667433279,
        "dyeHash": 1952330007
      },
      {
        "channelHash": 1667433278,
        "dyeHash": 30488
      },
      {
        "channelHash": 1667433277,
        "dyeHash": 2577800397
      }
    ],
    "заблокированные красители": [],
    "пользовательские красители": [],
    "распоряжения": [
      {
        "классхэш": 0,
        "artArrangementHash": 3246523831
      }
    ],
    "hasGeometry": правда
  },
  "предварительный просмотр": {
    "screenStyle": "screen_style_sockets",
    "previewVendorHash": 0,
    "previewActionString": ""
  },
  "качественный": {
    "itemLevels": [],
    "уровень качества": 0,
    "infusionCategoryName": "0",
    "infusionCategoryHash": 0,
    "infusionCategoryHashes": [],
    "progressionLevelRequirementHash": 2393583370,
    "текущая версия": 0,
    "версии": [
      {
        "powerCapHash": 2395677314
      }
    ],
    "displayVersionWatermarkIcons": [
      "/common/destiny2_content/icons/0dac2f181f0245cfc64494eccb7db9f7. png"
    ]
  },
  "acquireRewardSiteHash": 0,
  "acquireUnlockHash": 0,
  "Розетки": {
    "деталь": "Подробности",
    "сокетэнтри": [
      {
        "сокеттипехэш": 3956125808,
        "singleInitialItemHash": 1294026524,
        "reusablePlugItems": [],
        «preventInitializationOnVendorPurchase»: ложь,
        "preventInitializationWhenVersioning": ложь,
        "hidePerksInItemTooltip": ложь,
        "plugSources": 6,
        "reusablePlugSetHash": 1,
        "overridesUiAppearance": ложь,
        "по умолчаниювидимый": правда
      },
      {
        "сокеттипехэш": 1656112293,
        "singleInitialItemHash": 3798852852,
        "reusablePlugItems": [],
        «preventInitializationOnVendorPurchase»: ложь,
        "preventInitializationWhenVersioning": ложь,
        "hidePerksInItemTooltip": ложь,
        "plugSources": 6,
        "reusablePlugSetHash": 650,
        "overridesUiAppearance": ложь,
        "по умолчаниювидимый": правда
      },
      {
        "сокеттипехэш": 4246926293,
        "singleInitialItemHash": 409831596,
        "reusablePlugItems": [],
        «preventInitializationOnVendorPurchase»: ложь,
        "preventInitializationWhenVersioning": ложь,
        "hidePerksInItemTooltip": ложь,
        "plugSources": 6,
        "reusablePlugSetHash": 651,
        "overridesUiAppearance": ложь,
        "по умолчаниювидимый": правда
      }
    ],
    "внутренние сокеты": [],
    "Категории сокетов": [
      {
        "socketCategoryHash": 3956125808,
        "индексы сокетов": [
          0
        ]
      },
      {
        "сокеткатегорихэш": 4241085061,
        "индексы сокетов": [
          1,
          2
        ]
      }
    ]
  },
  "талантгрид": {
    "talentGridHash": 521135891,
    "itemDetailString": "Подробности",
    "hudDamageType": 1
  },
  "Статистика инвестиций": [
    {
      "statTypeHash": 1480404414,
      "значение": 0,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 1935470627,
      "значение": 0,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 1885944937,
      "значение": 0,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 3555269338,
      "значение": 13,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 4284893193,
      "значение": 50,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 3614673599,
      "значение": 50,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 2523465841,
      "значение": 24,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 155624089,
      "значение": 35,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 3871231066,
      "значение": 50,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 4188031367,
      "значение": 36,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 1931675084,
      "значение": 20,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 943549884,
      "значение": 34,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 1345609583,
      "значение": 55,
      «УсловноАктивен»: ложь
    },
    {
      "statTypeHash": 2715839340,
      "значение": 52,
      «УсловноАктивен»: ложь
    }
  ],
  "плюшки": [
    {
      "requirementDisplayString": "",
      "perkHash": 8163,
      "видимость": 0
    }
  ],
  "allowActions": правда,
  "doesPostmasterPullHaveSideEffects": ложь,
  "nonTransferrable": ложь,
  "itemCategoryHashes": [
    4,
    1,
    153950757
  ],
  "специальныйItemType": 0,
  "ТипТип": 3,
  "itemSubType": 23,
  «Тип класса»: 3,
  "Тип прерывателя": 0,
  "экипируемый": правда,
  "damageTypeHashes": [
    1847026933
  ],
  "типы повреждений": [
    3
  ],
  "тип урона по умолчанию": 3,
  "DefaultDamageTypeHash": 1847026933,
  "isWrapper": ложь,
  "идентификаторы признаков": [
    "Литейный завод. фото",
    "тип_предмета.оружие",
    "weapon_type.grenade_launcher"
  ],
  "характерные хэши": [
    2217328812,
    4021177463,
    512274955
  ],
  "хеш": 3246523831,
  "индекс": 3180,
  "отредактировано": ложь,
  "черный список": ложь
} 

Тор

Перейти к площади поверхности или объему.

Факты о Торе

Обратите внимание на эти интересные вещи:

  • Его можно получить, вращая маленький круг
    (радиус r ) вдоль линии, образованной
    большим кругом (радиус R ).
  • Не имеет ребер и вершин
  • Это , а не многогранник

Тор в небе
.
Тор такой красивый твердый,
это было бы весело на пляже!

Площадь поверхности

Площадь поверхности = (2πR) × (2πr)
  = 4 × π 2 × R × r

Пример: r = 3 и R = 7

Площадь поверхности = 4 × π 2 × R × r

 = 4 × π 2 × 7 × 3

 = 4 × π 2 × 21

 = 84 × π 2

≈ 829

Формула часто записывается короче:

Площадь поверхности = 4π 2 Rr

Том

Том
= (2πR) × (πr 2 )
  = 2 × π 2 × R × r 2

Пример: r = 3 и R = 7

Объем = 2 × π 2 × R × r 2

 = 2 × π 2 × 7 × 3 2

 = 2 × π 2 × 7 × 9

 = 126 π 2

≈ 1244

Формула часто записывается короче:

Объем = 2π 2 Rr 2

 

Примечание. Формулы площади и объема работают, только если в торе есть отверстие!

Как цилиндр

Объем : объем такой же, как если бы мы «развернули» тор в цилиндр (длиной 2 π R):

Когда мы разворачиваем его, то, что теряется из внешней части тора, прекрасно уравновешивается тем, что приобретается во внутренней части.

Площадь поверхности : то же самое верно для площади поверхности, не включая основания цилиндра.

 

А знаете ли вы, что Тор был Латинское слово для подушки ?

(Это не настоящая римская подушка , просто иллюстрация, которую я сделал)

Расчеты объема и площади не будут работать с этой подушкой, так как в ней нет отверстия.

Когда у нас есть более одного тора, они называются торами

Больше изображений тора

По мере того, как малый радиус ( r ) становится все больше и больше, тор превращается из шины в бублик :

 

%PDF-1. 5 % 4 0 объект > эндообъект 7 0 объект (1. Введение) эндообъект 8 0 объект > эндообъект 11 0 объект (1.1. Мотивация из симплектической геометрии) эндообъект 12 0 объект > эндообъект 15 0 объект (1.2. Категорная конструкция и формулировка основной теоремы) эндообъект 16 0 объект > эндообъект 19 0 объект (1.3. Набросок доказательства) эндообъект 20 0 объект > эндообъект 23 0 объект (1.4. Схема) эндообъект 24 0 объект > эндообъект 27 0 объект (1.5. Обобщения и будущая работа) эндообъект 28 0 объект > эндообъект 31 0 объект (обозначения) эндообъект 32 0 объект > эндообъект 35 0 объект (Благодарности) эндообъект 36 0 объект > эндообъект 39 0 объект (2.Универсальное покрытие кривой Тейта) эндообъект 40 0 объект > эндообъект 43 0 объект (2.1. Напоминание о построении R) эндообъект 44 0 объект > эндообъект 47 0 объект (2.2. График умножения R) эндообъект 48 0 объект > эндообъект 51 0 объект (3. Модель dg для универсального покрытия кривой Тейта) эндообъект 52 0 объект > эндообъект 55 0 объект (3. 1. dg-модель O \(0\)dg) эндообъект 56 0 объект > эндообъект 59 0 объект (3.2. Gm-действие на O \(0\)dg) эндообъект 60 0 объект > эндообъект 63 0 объект (3.3. Деформация O \(0\)dg) эндообъект 64 0 объект > эндообъект 67 0 объект (4.Построение отображающего тора) эндообъект 68 0 объект > эндообъект 71 0 объект (4.1. Продукты Smash и конструкция) эндообъект 72 0 объект > эндообъект 75 0 объект (4.2. Бимодули над B\043G и над M) эндообъект 76 0 объект > эндообъект 79 0 объект (5. Когомологии Хохшильда категорий тора отображения) эндообъект 80 0 объект > эндообъект 83 0 объект (5.1. Когомологии Хохшильда O \(0\)dg и O \(R\)cdg) эндообъект 84 0 объект > эндообъект 87 0 объект (5.2. Когомологии Хохшильда M) эндообъект 88 0 объект > эндообъект 91 0 объект (6. Семейство эндо-функторов M) эндообъект 92 0 объект > эндообъект 95 0 объект (6.1. Введение) эндообъект 96 0 объект > эндообъект 99 0 объект (6.2. Обзор общих положений о семействах объектов и их бесконечно малых изменениях) эндообъект 100 0 объект > эндообъект 103 0 объект (6. 3. Класс деформации ОТО) эндообъект 104 0 объект > эндообъект 107 0 объект (7. Модули над дополненной реальностью) эндообъект 108 0 объект > эндообъект 111 0 объект (8. Решетка ранга 2 внутри Hh2\(MR\)) эндообъект 112 0 объект > эндообъект 115 0 объект (9. Два относительных сферических поворота тривиального отображающего тора) эндообъект 116 0 объект > эндообъект 119 0 объект (9.1. Закручивание MR вдоль гладкой точки) эндообъект 120 0 объект > эндообъект 123 0 объект (9.2. Скручивание M1C вдоль «структурного пучка») эндообъект 124 0 объект > эндообъект 127 0 объект (10. Единственность семейства бимодулей и доказательство основной теоремы) эндообъект 128 0 объект > эндообъект 131 0 объект (11. Темпы роста и другой динамический инвариант) эндообъект 132 0 объект > эндообъект 135 0 объект (Использованная литература) эндообъект 136 0 объект > эндообъект 167 0 объект > поток xYIs`U.TQi{NT:$!vyp(y\r -[@`~aŒ` H*X, 1×78,o9#TM_n fٿ HjDk|p擥;BĈX̃HkϏA&xz F/abJ!X2A*ndFi6hH6.P`Zlz }pUnʟܜI9M/n*/̓rWnu&[ld&i}#wzdI»TcVLF&[ŗMYҝ&BeVMR,=%&u ^=~>%}^;0r4mi$6*K:۾}sdʿhf!FClRHYR~ДQxLiP4:izj,»&07]uG _pn|syHP(QBd[OpR6`5″MZ*@#X. x0

Клиническое исследование TORUS 2 IDE — полнотекстовый просмотр

Southwest CVA
Меса, Аризона, США, 85206
Vascular Heart & Lung Associates
Меса, Аризона, США, 85206
Исследовательская группа сердечно-сосудистых заболеваний Phoenix
Феникс, Аризона, США, 85018
Yuma Cardiology Associates
Юма, Аризона, США, 85349
Арканзас Харт
Литл-Рок, Арканзас, США, 72211
Bay Area Vein & Vascular Institute
Бурлингейм, Калифорния, США, 94010
UCSF
Сан-Франциско, Калифорния, США, 94143
Региональный VAMC Роки-Маунтин
Аврора, Колорадо, США, 80045
The Vascular Experts
Дариен, Коннектикут, США, 06820
Первый прибрежный институт сердечно-сосудистых заболеваний
Джексонвилл, Флорида, США, 32256
Palm Vascular Centers
Майами-Бич, Флорида, США, 33140
Прибрежные сосуды и вмешательства
Пенсакола, Флорида, США, 32504
Кардиология Флориды
Винтер-Парк, Флорида, США, 32792
AMITA Health
Элк-Гроув, Иллинойс, США, 60007
Медицинский исследовательский институт MedStar
Хайятсвилл, Мэриленд, США, 20782
Макларен Бэй, регион
Бэй-Сити, Мичиган, США, 48708
Мичиганский сосудистый центр
Флинт, Мичиган, США, 48507
Истлейк Сердечно-сосудистый
Розвилл, Мичиган, США, 48066
Медицинский центр Северной Миссисипи
Тупело, Миссисипи, США, 38801
Медицинский центр Колумбийского университета
Нью-Йорк, Нью-Йорк, США, 10032
Novant Health
Шарлотт, Северная Каролина, США, 28204
NC Heart & Vascular Research
Роли, Северная Каролина, США, 27607
Центр исследований и образования Линднера
Цинциннати, Огайо, США, 45219
Наади
Оклахома-Сити, Оклахома, США, 73116
Больница Мириам
Провиденс, Род-Айленд, США, 02906
Prisma Health
Гринвилл, Южная Каролина, США, 29615
North Central Heart
Су-Фолс, Южная Дакота, США, 57108
Фонд сердечно-сосудистых заболеваний Стерна
Джермантаун, Теннесси, США, 38138
Texas Tech
Лаббок, Техас, США, 79430
North Dallas Research Associates
McKinney, Texas, United States, 75069
Sentara Vascular Specialists
Норфолк, Вирджиния, США, 23507
Больница Беллин
Грин Бэй, Висконсин, США, 54301
.